![]()
Главная Обратная связь Дисциплины:
Архитектура (936) ![]()
|
Единственность решения внешних задач электродинамики
В случае внешней задачи электродинамики поверхность S не охватывает рассматриваемую часть пространства, простирающуюся до бесконечности. Поэтому для единственности решения кроме одного из условий (2.1)-(2.4) требуется задать дополнительное условие, характеризующее поведение векторов Е и Н в точках, бесконечно удаленных от поверхности S. Выясним, каким должно быть это дополнительное условие. Пусть на S выполняется одно из условий (2.1)-(2.4). Предположим, что имеется два решения задачи E1, H1 и Е2, Н2, и введем в рассмотрение разностное поле Е3, Н3 по формулам (2.6). Как и в случае внутренней задачи электродинамики, векторы Ё3 и Н3 удовлетворяют уравнениям Максвелла (2.9) и одному из условий (2.10)—(2.13) на поверхности S. Из произвольной точки 0 внутри области V мысленно проведем сферу радиуса г так, чтобы вся область V и все сторонние источники оказались внутри этой сферы. Объем, заключенный между поверхностями S и S', обозначим через V (рис.2.1). Составим уравнение баланса для средних за период значений мощности поля Ё3,Н3 в объеме V: Перейдем в уравнении (2.18) к пределу при r→ ∞. Тогда область V распространится на все пространство, внешнее по отношению к области V. Если в пределе третье слагаемое в левой части уравнения (2.18) окажется равным нулю, то получающееся при этом соотношение не будет иметь принципиальных отличий от аналогичного уравнения (2.14) для внутренней задачи электродинамики, и, следовательно, рассматриваемая задача также будет иметь единственное решение. Действительно, при выполнении условий (2.1)-(2.3), второе слагаемое в левой части (2.19) обращается в нуль, и это уравнение принимает вид В частном случае, когда потери в среде обусловлены только наличием проводимости, т.е. когда Так как а уравнения Максвелла - Н3 = 0. Следовательно, Ё2 = Ё1 и Н2 = Н1. Если на поверхности S выполняется условие (2.4), то из уравнений (2.19) и (2.13) имеем откуда также следует единственность решения. В более общем случае, когда Найдем условие, при котором и, следовательно, проведенное выше доказательство справедливо. При r→ ∞ поверхность S' возрастает пропорционально r2. Поэтому для выполнения условия (2.22) необходимо, чтобы абсолютная величина произведения [Ё3,Нз] при r→ ∞ убывала быстрее r-2. Для этого достаточно потребовать, чтобы искомые векторы Е и Н убывали быстрее, чем 1/r. Таким образом, внешняя задача электродинамики имеет единственное решение, если на поверхности S, ограничивающей объем V, выполняется одно из условий (2.1)-(2.4) и, кроме того, при r→ ∞ векторы Е и Н убывают быстрее, чем 1/r. Последнее всегда имеет место, так как в любых реальных средах имеются потери энергии. Отметим, что теорему единственности для внешней задачи электродинамики можно доказать и в случае среды без потерь, если вместо условия убывания векторов Е и Н при r→ ∞ быстрее 1/г потребовать выполнения следующих условий: Предельные соотношения (2.23) называются условиями излучения. Они были сформулированы Зоммерфельдом. Физически эти условия эквивалентны требованию, чтобы при r→ ∞ поле имело характер поперечных волн, распространяющихся вдоль направления r0 (предполагается, что источники поля находятся на конечном расстоянии от поверхности S). Использованный здесь термин "поперечная волна" определен в гл.5. Отметим, что в тех случаях, когда поверхность S имеет особенности типа изломов, острых кромок и др., для единственности решения краевой задачи электродинамики перечисленных условий недостаточно. Необходимо выполнение дополнительных условий, определяющих поведение составляющих векторов Е и Н вблизи этих особенностей. К таким условиям относятся, в частности, "условия на ребре", сформулированные Мейкснером для случая идеально проводящих тел. Рассмотрим эти условия. Пусть контур Со представляет собой ребро (острую кромку) идеально проводящей поверхности S. Введем систему координат Соотношения (2.24) должны выполняться равномерно по
Условия на ребре (2.24) обеспечивают существование интеграла где Vr - объем кольцевой области радиуса r, охватывающей контур Со. Существование этого интеграла эквивалентно выполнению требования ограниченности энергии электромагнитного поля в любом конечном объеме, охватывающем контур Со (рис.2.3). Анализируя соотношения (2.24) совместно с уравнениями Максвелла, можно показать, что касательные к ребру (контуру Со) составляющие особенности вида г-x, где 0<х < 1. Для определения параметра и нужно знать внутренний угол так называемого эквивалентного клина, который строится следующим образом. Через произвольную точку М на рассматриваемом ребре Со проводится касательная l к Со и две полуплоскости, касательные к S в точке М, так, чтобы их ребра совпали с l Клин, образованный этими полуплоскостями, и называют эквивалентным клином (на рис. 2.4 показано сечение поверхности S плоскостью, перпендикулярной ребру эквивалентного клина в точке М; касательная l перпендикулярна плоскости рисунка, а ее след совпадает с точкой М). Пусть внутренний угол эквивалентного клина равен Ω. (предполагается, что Ω< π). Анализируя структуры полей вблизи ребра идеально проводящего клина, найденные на основе решения соответствующих краевых задач, получили, что x = (π - Ω)/(2π - Ω). В частном случае, когда поверхность S имеет острую кромку (например, на краю бесконечно тонкого экрана), Ω = 0 и х = 1/2. На таком ребре составляющие особенность вида const Из приведенного выше доказательства единственности решения краевых задач электродинамики следует, что при отсутствии потерь энергии в области V решение внутренней задачи может быть неединственным. Физически это означает, что в такой системе помимо полей, созданных непрерывно действующими сторонними источниками, могут существовать незатухающие поля, созданные когда-то действовавшими сторонними источниками (но в рассматриваемое время переставшими действовать). Эти поля из-за отсутствия потерь в среде могут существовать сколь угодно долго (например, собственные колебания идеального объемного резонатора).
![]() |